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Die uniaxialen Komponenten des Verzerrungstensors bewirken eine teilweise Aufhebung der Energieentartung der indirekten LB Minima.
Für Grenzflächen mit (001) Orientierung sind die Verschiebungen der Einzelminima des X Tals in bezug zur mittleren Verschiebung des X Minimums
![\begin{eqnarray}
\Delta E_{\mathrm{c}}^{001} & = & -\frac{2}{3}\,B_{\mathrm{c}}...
...00} =\frac{1}{3}\,B_{\mathrm{c}}^{X}\,(e_{xx}-e_{zz})\,.\nonumber
\end{eqnarray}](img327.gif) |
(5.16) |
Die L Täler sind aufgrund ihrer Symmetrie von dieser uniaxialen Verspannung nicht betroffen. Das bedeutet
![\begin{displaymath}
\Delta E_{\mathrm{c}}^{111} = \Delta E_{\mathrm{c}}^{\bar{1...
...athrm{c}}^{1\bar{1}1} = \Delta E_{\mathrm{c}}^{11\bar{1}} = 0.
\end{displaymath}](img328.gif) |
(5.17) |
Für Grenzflächen mit (111) Orientierung ist die Situation umgekehrt:
Die X Täler bleiben aus Symmetriegründen entartet,
![\begin{displaymath}
\Delta E_{\mathrm{c}}^{001} = \Delta E_{\mathrm{c}}^{010} = \Delta E_{\mathrm{c}}^{100} = 0,
\end{displaymath}](img329.gif) |
(5.18) |
die L Täler hingegen werden aufgetrennt,
![\begin{eqnarray}
\Delta E_{\mathrm{c}}^{111} & = & 2\,B_{\mathrm{c}}^{L}\,e_{xy...
...\bar{1}} = -{2 \over 3}\, B_{\mathrm{c}}^{L}\,e_{xy}\,. \nonumber
\end{eqnarray}](img330.gif) |
(5.19) |
Die uniaxialen Deformationspotentiale
in der Beschreibung von Herring and Vogt sind
und
nach Brooks.
Christian Koepf
1997-11-11