Die Theorie von Ridley [85] [103] stellt eine formale Verbindung zwischen der BH- und der CW-Formulierung her. Beide Theorien verwenden eine charakteristische Länge, die die Reichweite des Streupotentials definiert - die Abschirmlänge bei BH und der halbe Abstand zwischen den Ionen bei CW. Beide Theorien gehen davon aus, daß innerhalb dieser charakteristischen Länge genau ein Streuzentrum wirksam ist, und alle Zentren außerhalb keinen Einfluß haben. Ridley quantifiziert diese Annahme durch Einführung einer Wahrscheinlichkeit, die den Einfluß der anderen Streuzentren ausschließt. Dieses Modell reduziert die Wirkung der entfernten Störstellen drastisch und damit die hohe Streurate des BH-Modells bei niedrigen Energien. Bei schwacher Abschirmung ergibt sich das CW-Modell, mit stärker werdender Abschirmung geht das Modell stetig in das BH-Modell über.
Nach [103] ergibt sich die totale Streurate zu
Darin bedeutet 
die Gruppengeschwindigkeit, 
die
totale Streurate nach BH (Gleichung 3.66) und 
einen mittleren Abstand
zwischen den Störstellen
Abbildung 3.5 zeigt typische Eigenschaften der beiden beschriebenen
Modelle. Es ist bemerkenswert, daß 
(durchgezogene
Linie) mit steigender Dotierung kleiner wird. Weiters sind die schon erwähnten
hohen Werte bei kleinen Energien ersichtlich.
Im Gegensatz dazu steigt die Streurate nach Ridley (strichlierte Linie)
sowohl mit der Dotierung, was plausibler als das Gegenteil erscheint, als auch mit
der Energie. Der konstante Anstieg bei kleinen Energien mit einer
Abhängigkeit entspricht genau dem CW-Modell.
Abbildung: Vergleich von 
für Coulombstreuung bei
und 
.